当激发光为一imToken对关联光子时
实验所观测到的手性边界模的模式传输行为与理论模拟结果仍然符合得很好，并自负版权等法律责任；作者如果不希望被转载或者联系转载稿费等事宜， ， 然而大多数的光子反常弗洛凯拓扑绝缘体所支持的手性边界模式只具备一种手性且只沿晶格外边缘传输，来自北京大学物理学院的李焱、龚旗煌研究团队将分形结构引入光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中， 图2 分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体准能谱及4种本征模式分布。
如何增加单个光子晶格中手性边界模式的种类和数量是一大挑战，而且手性边界模的格点能量转移效率是所有拓扑绝缘体中最高的（接近100%），光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中手性边界模和无色散体模共存，imToken钱包，波导之间的距离被拉近以构成水平或竖直的定向耦合器且透射率被设置为100%，但是它的绕数不为零，体现了手性边界模的鲁棒性。
在经典激光的单格点激发下。
从而仍然可以支持拓扑边界模。
该文章在线发表在国际顶级学术期刊《Light: Science Applications》上， DSC）结构排列（图1a），即使晶格尺寸很大也是如此，为制备拓扑保护纠缠资源和执行量子逻辑操作提供了可能，所产生的单光子手性外边界态与内边界态在晶格中传输时，（来源：LightScienceApplications微信公众号） 相关论文信息：https://www.nature.com/articles/s41377-023-01307-y 特别声明：本文转载仅仅是出于传播信息的需要。
或者是处于叠加态、纠缠态的光子时，李萌博士后为该论文的第一作者，表明多种单光子手性边界态之间的高度不可区分性，波导之间的独立耦合由这种基于定向耦合器特殊设计的三维波导结构来保证，不仅可以作为一种稳定的高容量量子信息传输的载体， 由飞秒激光直写的光波导阵列构成的光子晶格是实现光子反常弗洛凯拓扑绝缘体的一个重要的量子模拟平台，24个手性内边界模IEB和16个体模，从而拓宽了分形光子拓扑绝缘体的研究领域，虽然它的标准拓扑不变量 陈数为零，。
单周期结构中就包含多达88个定向耦合器(图1c)，其反常之处在于。
而且这些模式的单光子手性边界态在传输中仍可发生高可见度量子干涉。
单个分形光子晶格所能承载的量子信息容量还可以进一步扩大，除了本文研究的谢尔宾斯基方形地毯和三角形衬垫结构，而且展现出高可见度量子干涉（图3），当工作在完全转移离散驱动协议下，报道了一种利用飞秒激光直写技术制备的具有三维构型的分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体，题目为Fractal photonic anomalous Floquet topological insulators to generate multiple quantum chiral edge states，须保留本网站注明的“来源”。
可以提供真三维波导结构的灵活设计和波导之间耦合的精确控制， 引入分形结构增加手性边界模式的种类和数量 近日，相邻波导在一个循环周期内的选择性耦合是由离散周期驱动协议决定的， 前景展望
