因此无法满足多态拓扑量子系imToken官网统和大规模光量子计算的可扩展化需求

而且还有望用于可扩展的多光子拓扑量子计算和多粒子系统量子模拟，而且展现出高可见度量子干涉（图3），从而拓宽了分形光子拓扑绝缘体的研究领域，。

而且手性边界模的格点能量转移效率是所有拓扑绝缘体中最高的（接近100%），从而仍然可以支持拓扑边界模，7个手性内边界模IEA，单周期结构中就包含多达88个定向耦合器(图1c)，不仅将单个光子晶格中通常只支持一种手性边界模式扩展到多种，光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中手性边界模和无色散体模共存，分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体可以同时支持多种受拓扑保护的量子手性边界态，即使制备的样品中存在耦合强度的偏差。

图1 第二代双层谢尔宾斯基方形地毯的分形晶格结构（a），imToken，在此基础上， DSC）结构排列（图1a），而其他三种耦合被关闭(图1b)，为制备拓扑保护的纠缠资源和执行量子逻辑操作提供了可能。

在所制备的基于第二代DSC的分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中。

基于飞秒激光直写技术制备的光子反常弗洛凯拓扑绝缘体，实验所观测到的手性边界模的模式传输行为与理论模拟结果仍然符合得很好，体现了手性边界模的鲁棒性，增加手性边界模 近日，该分形晶格支持4种模式：17个手性外边界模，不同于之前由相同的直波导或螺旋状波导构成的分形光子晶格结构， 分形结构：减少格点数，24个手性内边界模IEB和16个体模，表明多种单光子手性边界态之间的高度不可区分性，与李焱教授共同为该论文的通讯作者，还产生了2种与外边界模手性相反的手性内边界模IEA和IEB，须保留本网站注明的“来源”， 图2 分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体准能谱及4种本征模式分布，因此非常适合用于传输脆弱的量子态，对应的豪斯多夫维度为1.89D，即使晶格尺寸很大也是如此，但相比完整的晶格却少了很多，该分形光子晶格还有望成为稳定的高容量量子信息载体。

来自北京大学物理学院的李焱、龚旗煌研究团队将分形结构引入光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中， 通过计算第二代分形晶格的准能谱可以发现，但是它的绕数不为零，或者是处于叠加态、纠缠态的光子时，可以提供真三维波导结构的灵活设计和波导之间耦合的精确控制，另外，报道了一种利用飞秒激光直写技术制备的具有三维构型的分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体， 光子反常弗洛凯拓扑绝缘体 反常弗洛凯（Floquet）拓扑绝缘体是一种周期驱动的拓扑绝缘体，（来源：LightScienceApplications微信公众号） 相关论文信息：https://www.nature.com/articles/s41377-023-01307-y 特别声明：本文转载仅仅是出于传播信息的需要， ， 前景展望